球體表面的散射計(jì)算----基于矩量法的全域應(yīng)用設(shè)計(jì)
頁(yè)數(shù) 42 字?jǐn)?shù) 10670
摘　　要
在研究被測(cè)目標(biāo)的雷達(dá)有效面積（Radar Cross-Section）過(guò)程中，精確計(jì)算理想導(dǎo)體表面的散射是非常有必要的。對(duì)此問(wèn)題的一般計(jì)算方法是采用子域基函數(shù)來(lái)模擬導(dǎo)體表面分段區(qū)間內(nèi)的未知電流密度。這種方法有其缺點(diǎn)：在精確描述感應(yīng)電流密度的過(guò)程中，需要用到大量的基函數(shù)。另外，如果先前精度不滿足要求，則需要通過(guò)增加基函數(shù)項(xiàng)來(lái)提高精度。這樣就會(huì)使得先前計(jì)算數(shù)據(jù)無(wú)效而必須重新計(jì)算，將會(huì)耗費(fèi)大量的計(jì)算時(shí)間。
本論文采用全域基函數(shù)——基于整個(gè)導(dǎo)體表面長(zhǎng)度的基函數(shù)，對(duì)未知電流密度予以模擬。全域基函數(shù)能更好的模擬理想導(dǎo)體表面的電流密度，并且通過(guò)選擇合適的基函數(shù)，可以更好地逼近未知電流密度的函數(shù)特性。采用低項(xiàng)次的計(jì)算便可得到理想的計(jì)算結(jié)果，計(jì)算過(guò)程中處理的矩陣也較小。而且，增加全域基函數(shù)項(xiàng)以提高精度的方法可以保留先前的計(jì)算結(jié)果，可以節(jié)省大量的計(jì)算時(shí)間。
本文對(duì)理想導(dǎo)體——球體表面采用全域基函數(shù)的矩量法，對(duì)導(dǎo)出的電場(chǎng)積分方程進(jìn)行求解，并與采用脈寬函數(shù)為基函數(shù)的子域基函數(shù)矩量法進(jìn)行比較，以體現(xiàn)全域法的優(yōu)越性。

關(guān)鍵詞：矩量法；旋轉(zhuǎn)體；切比雪夫多項(xiàng)式；散射
目　　錄
第1章 緒論 1
1.1 實(shí)現(xiàn)方案 1
1.2 論文要求 1
1.3 論文安排 2
第2章　矩量法簡(jiǎn)介 3
2.1　矩量法 3
2.2 基函數(shù)的選擇 6
2.2.1 子域基函數(shù) 6
2.2.2　全域基函數(shù) 7
2.3 檢驗(yàn)函數(shù) 8
2.4 本章小節(jié) 8
第3章 旋轉(zhuǎn)體及積分方程 9
3.1 旋轉(zhuǎn)幾何體的建立 9
3.2 積分方程 10
3.3 切比雪夫基函數(shù) 11
3.4 本章小節(jié) 12
第4章 積分方程的應(yīng)用 13
4.1 阻抗矩陣 15
4.2 電壓矩陣 16
4.3 散射方程 16
4.4 雷達(dá)有效面積 18
4.5 本章小結(jié) 18
第5章 程序分析 19
5.1 程序分析 19
5.2 可引用數(shù)據(jù) 24
5.3 改進(jìn)程序分析 26
5.4 本章小節(jié) 26
第6章 仿真結(jié)果分析 27
6.1 子域數(shù)據(jù) 27
6.2 全域數(shù)據(jù) 27
6.3 計(jì)算時(shí)間比較 29
6.4 本章小節(jié) 29
結(jié)論 30
參考文獻(xiàn) 31
致謝 33
附錄A 全域子域的RCS 34
附錄B 圖6.1引用數(shù)據(jù) 36

參考文獻(xiàn)
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